Mikroskala von Kolmogorow

Die Mikroskala von Kolmogorow ist die kleinste Skala bei der Betrachtung der Energiekaskade einer turbulenten Strömung.

Nach Richardson zerlegt man das Spektrum der turbulenten Strömung in drei Wellenlängenbereiche. Der Injektionsbereich nimmt die Energie auf, der Inertialbereich transportiert sie und im Dissipationsbereich kleinster Wellenlängen wird die Energie durch Reibung in Wärme umgewandelt. Kolmogorow fand 1941 nicht nur eine universelle Formel für die spektrale Dichte im Inertialbereich P(k)∼k ^{− 5 / 3}, das 5/3-Gesetz, sondern beschrieb auch den als Mikroskala von Kolmogorow bezeichneten Dissipationsbereich, der nur von der Dissipationsrate und der Viskosität abhängt:^[1]

Kolmogorov-Längenskala	$\eta = \left( \frac{\nu^3}{\epsilon} \right)^{1/4}$
Kolmogorov-Zeitskala	$\tau_\eta = \left( \frac{\nu}{\epsilon} \right)^{1/2}$
Kolmogorov-Geschwindigkeitsskala	$u_\eta = \left( \nu \epsilon \right)^{1/4}$

dabei ist $\epsilon$ der Mittelwert der Dissipationsrate pro Masseneinheit und ν die kinematische Viskosität des Fluids.

In seiner Theorie geht Kolmogorow davon aus, dass die Längenskala für jede turbulente Strömung gleich ist, also nur von $\epsilon$ und ν abhängt. Die Definition der Skala kann man mit Hilfe dieser Voraussetzung und einer Dimensionsanalyse erhalten. Da die Dimension der kinematischen Viskosität Länge²/Zeit ist und die Dimension der Dissipationsrate pro Masseneinheit Länge²/Zeit³, erhält man als Kombination, um die Dimension der Zeit zu erhalten, die Beziehung $\tau_\eta=(\nu / \epsilon)^{1/2}$. Wegen der Annahme konstanter mittlerer Dissipationsrate handelt es sich bei seinem Ansatz um eine Molekularfeldnäherung.

Quellen

• M.T. Landahl, E. Mollo-Christensen: Turbulence and Random Processes in Fluid Mechanics, Cambridge, 2. Ausgabe, 1992.

Einzelnachweise

1. ↑ Uwe Schimpf: Fourieranalyse mikroskaliger Temperaturfluktuationen der Wasseroberfläche. Diplomarbeit an der Uni Heidelberg. 1996, abgerufen am 5. Dezember 2010 (html, deutsch).